在连续介质力学里，不可压缩流是流速的散度等于零的流动，更精确地称为等容流。这理想流动可以用来简化理论分析。实际而言，所有的物质多多少少都是可压缩的。“等容”这一术语指的是流动性质，不是物质性质；是说在某种状况，一个可压缩流体会有不可压缩流的动作。由于做了不可压缩这假设，物质流动的主导方程能够极大地简化。
不可压缩流遵守以下方程：
；
其中，
是物质流动的速度。
根据连续方程，
；
其中，
是物质密度。
以随体导数(material derivative)表达，
。
由于 
，一个流动是不可压缩流，当且仅当
。
也就是说，随着物质元素的移动，质量密度是常数。
与压缩因子的关系[编辑]
在某些学术领域，一个流动的不可压缩性质的度量，是由压强的变化而造成的密度改变给出。这最好以压缩因子 
表达：
；
其中，
是压强。
假若压缩因子足够微小，则视此流动为不可压缩流。
与螺线向量场的关系[编辑]
一个不可压缩流的速度场 是螺线向量场，又称零散度场，其速度的散度等于零。不可压缩流的速度场 可以表示为一矢势 
的旋度：
。
假设，这不可压缩流的速度的旋度也等于零，则其速度场也是无旋场。对于这状况 是一个拉普拉斯向量场(Laplacian vector field)，可以表示为一标势 
的梯度：
。
这标势 满足拉普拉斯方程：
。
不可压缩物质[编辑]
不可压缩物质定义为，在任何位置 
与时间，密度恒定的物质。以方程表达，
。
这意味着密度不会因时间而改变：
，
而且，密度是均匀的：
。
从连续方程，可以推论
。
所以，不可压缩物质的流动永远是不可压缩流；但是，反过来推论则不正确。
参考文献[编辑]
